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测“1：0或者2：0”的概率 是多少，然而我们却的确可以预言“胜或者平”的概率是多少！这都是因为“退相干”机 制的存在！ 魔术的秘密在这里：当我们不关心一场比赛的具体比分，而只关心其胜负关系的时候 ，我们实际上忽略了许多信息。比如说，当我们讨论一种历史是“胜，胜，平，负，胜， 负……”，而不是具体的比分的时候，我们实际上构建了一种“粗略的”历史。在每一轮 联赛中，我们观察到的态Ak都包含了无数种更加精细的态。例如当我们说第二轮球队“胜 ”的时候，其中包括了1：0，2：1，2：0，3：1……所有可以归纳为“胜”的具体赛果。在术 语中，我们把每一种具体的可能比分称为“精粒历史”（fine…grained history），而把类 似“胜”，“负”这样的历史称为“粗粒历史”（coarse…grained history）。 再一次为了简便起见，我们仅仅考察一场比赛的情况。对于单单一场比赛来说，它的 “粗粒历史”无非有3种：胜，平，负。如果“胜”的可能性是30％，“平”的可能性是 40％，那么“非胜即平”，也就是“不败”的可能性是多少呢？大家对我们上面的讨论还 记忆犹新，可能会开始担忧，因为量子论或许不能给出一个经典的概率来，但这次不同了 ！这一次，量子论给出了一个类似经典概率的答案：“不败”的概率＝30＋40＝70％！ 这是为什么呢？原来，当我们计算“胜”和“平”之间的关系时，我们实际上计算了 所有包含在它们之中的“精粒历史”之间的关系！如果我们把“胜”和“平”放到矩阵中 去计算，我们的确也会得到干涉项如（胜，平），但这个干涉项是什么呢？它是所有组成两 种粗粒历史的精粒历史的干涉之和！也就是说，它包括了“1：0和0：0之间的干涉”， “1：0和1：1之间的干涉”，“2：0和1：1之间的干涉”……等等。总之，每一对可能的干涉 都被计算在内了，我们惊奇地发现，所有这些干涉加在一起，正好抵消了个干净。当最后 的结果出来时，“胜”和“平”之间的干涉项即使没有完全消失，也已经变得小到足以忽 略不计。“胜”和“平”两种粗粒历史不再相干，它们“退相干”了！ 在量子力学中，我们具体可以采用所谓的“路径积分”（path integral）的办法，构 造出一个“退相干函数”来计算所有的这些历史。我们史话的前面已经略微提起过路径积 分，它是鼎鼎有名的美国物理学家费因曼在1942年发表的一种量子计算方法，费因曼本人 后来也为此与人共同分享了1965年的诺贝尔物理奖。路径积分是一种对于整个时间和空间 求和的办法，当粒子从A地运动到B地，我们把它的轨迹表达为所有可能的空间和所有可能 的时间的叠加！我们只关心它的初始状态和最终状态，而忽略它的中间状态，对于这些我 们不关心的状态，我们就把它在每一种可能的路径上遍历求和，精妙的是，最后这些路径 往往会自相抵消掉。 在量子足球场上发生的是同样的事情：我们只关心比赛的胜负结果，而不关心更加细 微的事情例如具体的比分。当我们忽略具体比分的时候，事实上就对于每一种可能的比分 （历史）进行了遍历求和。当所有的精粒历史被加遍了以后，它们之间的干涉往往会完全抵 消，或者至少，几乎完全抵消。这个时候，经典概率就又回到桌面上来，两个粗粒历史的 概率又变得可加了，量子论终于又可以管用了！我们也许分不清一场比赛究竟是1：0还是 2：0，但我们无疑可以分清一场比赛究竟是赢了还是平了！因为这两种历史之间不再相干 ！ 关键在于，我们必须构建起足够“粗粒”的历史。这就像我传给你两张数字照片，分 别是珍妮弗？洛佩兹和珍妮弗？安妮斯顿的特写，然后问你，你觉得两人谁更漂亮。假如你 把这些照片放到最大最大，你看见的很可能只是一些颜色各异的色块，两张照片对你来说 似乎也没什么大的分别。只有把分辨率调得足够低或者你退开足够远的距离，把这些色块 都模糊化，你才能看见整个构图，从而有效地区分这两张照片的不同，进而作出比较。总 之，只有当足够“粗粒”的时候，两张照片才能被区分开来，而我们的“历史”也是如此 ！如果两个历史的“颗粒太细”，以至于它们之间互相干涉，我们就无法把它们区分开来 ，比如我们无法区分“电子通过了左缝”和“电子通过了右缝”两种历史，它们同时发生 着！但如果历史的粒子够“粗”，则我们便能够有效地分开两种历史，它们之间退相干了 ！ 当我们观测了电子的行为，并得到最终结果后，我们实际上就构建了一种“粗粒历史 ”。我们可以把它归结成两种：“我们观测到粒子在左”以及“我们观测到粒子在右”。 为什么说它们是粗粒历史呢？因为我们忽略的东西实在太多了。我们现在只关心我们观测 到电子在哪个位置，而不关心我们站在实验室的哪个角落，今天吃了拉面还是汉堡还是寿 司，更不关心当我们进行观测的时候，空气中有多少灰尘沾在我们身上，窗户里射进了多 少光子与我们发生了相互作用……从理论上讲，每一种不同的情况都应该对应于一种特定 的历史，比如“吃了拉面的我们观察到电子在左”和“吃了汉堡的我们观察到电子在左” 其实是两种不同的历史。“观察到电子在左并同时被1亿个光子打中”与“观察到电子在 左并同时被1亿零1个光子打中”也是两种不同的历史，但我们并不关心这些，而只是把它 们简并到“我们观察到电子在左”这个类别里去，因此我们实际上构建了一个非常粗粒的 历史。 现在，当我们计算“我们观测到电子在左”和“我们观测到电子在右”两个历史之间 的干涉时，实际上就对太多的事情做了遍历求和。我们遍历了“吃了汉堡的你”，“吃了 寿司的你”，“吃了拉面的你“……的不同命运。我们遍历了在这期间打到你身上的每一 个光子，我们遍历了你和宇宙尽头的每一个电子所发生的相互作用……如果说“我们观测 电子的位置”是一个系统，组成这个系统的有n个粒子，在这其中，有m个粒子的状态实际 上决定了我们到底观测到电子在左还是在右。那么，除去这m个粒子之外，每一个粒子的 命运都在计算中被加遍了。在时间上来说，除了实际观测的那一刻，每一个时刻——不管 过去还是未来——所有粒子的状态也都被加遍了。在所有这些计算都完成了之后，在每一 个方向上的干涉也就几乎相等了，它们将从结果中被抵消掉。最后，“我们观测到电子在 左”和“我们观测到电子在右”两个粗粒历史退相干了，它们之间不再互相联系，而我们 只能感觉到其中的某一种！ 各位可能会觉得这听起来像一个魔幻故事，但这的确是最近非常流行的一种关于量子 论的解释！1984年格里菲斯为它开拓了道路，而很快到了1991年，哈特尔就开始对它进行 扩充和完善。不久盖尔曼和欧姆内斯（Roland Omnés）也加入到这一行列中来，这些杰出的 物理学家很快把它变成了一个洋洋洒洒的体系。我们还是有必要进一步地考察这个思想， 从而对量子论的内涵获取更深的领悟。
第十二章 新探险二
… … castor_v_pollux 连载：量子史话 出版社： 作者：castor_v_pollux 按照退相干历史（DH）的解释，假如我们把宇宙的历史分得足够精细，那么实际上每时 每刻都有许许多多的精粒历史在“同时发生”（相干）。比如没有观测时，电子显然就同时 经历着“通过左缝”和“通过右缝”两种历史。但一般来说，我们对于过分精细的历史没 有兴趣，我们只关心我们所能观测到的粗粒历史的情况。因为互相脱散（退相干）的缘故， 这些历史之间失去了联系，只有一种能够被我们感觉到。
按照历史颗粒的粗细，我们可以创建一棵“历史树”。还是拿我们的量子联赛来说， 一个球队在联赛中的历史，最粗可以分到什么程度呢？也许我们可以把它仅仅分成两种： “得到联赛冠军”和“没有得到联赛冠军”。在这个极粗的层面上，我们只具体关心有否 获得冠军，别的一概不理，它们都将在计算中被加遍。但是我们也可以继续“精确”下去 ，比如在“得到冠军”这个分支上，还可以继续按照胜率再区分成“夺冠并且胜率超过 50％”和“夺冠但胜率不超过50％”两个分支。类似地我们可以一直分下去，具体到总共获 胜了几场，具体到每场的胜负……一直具体到每场的详细比分为止。当然在现实中我们仍 可以继续“精粒化”，具体到谁进了球，球场来了多少观众，其中多少人穿了红衣服，球 场一共长了几根草之类。但在这里我们假设，一场球最详细的信息就是具体的比分，没有 更加详细的了。这样一来，我们的历史树分到具体的比分就无法再继续分下去，这最底下 的一层就是“树叶”，也称为“最精粒历史”（maximally fine…grained histories）。 对于两片树叶来讲，它们通常是互相相干的。我们无法明确地区分1：0获胜和2：0获胜 这两种历史，因此也无法用传统的概率去计算它们。但我们可以通过适当的粗粒化来构建 符合常识的那些历史，比如我们可以区分“胜”，“平”和“负”这三大类历史，因为它 们之间已经失去了干涉，退相干了。如此一来，我们就可以用传统的经典概率来计算这些 历史，这就形成了“一族”退相干历史（a decoherent family of histories），只有在同 一族里，我们才能运用通常的理性逻辑来处理它们之间的概率关系。有的时候，我们也不 说“退相干”，而把它叫做“一致历史”（consistent histories），DH的创建�